之前的幾種情況（超導陶瓷之三提及）都是在平衡狀態(tài)或近似平衡狀態(tài)下進行的。而粒子的速度和動量的分配是由溫度來決定的。對于非平衡狀態(tài)來說，它們就與溫度無關，而與粒子按動量的分配有關。
對于獲得非平衡狀態(tài)有以下幾種方法。光激發(fā)：它是用光（包括磁場和激光等）照射超導樣品；中子束激發(fā)、非平衡電子激發(fā)和電場擊穿等。當超導體受到頻率大大超過其能隙值的電磁場作用后，除了引起組成準粒子外，還會產(chǎn)生附加的準粒子。這種超導狀態(tài)對過程準粒子的分配函數(shù)的數(shù)值和形式是很敏感的，以至于具有一系列本質上的特征。例如，非平衡狀下超導體發(fā)生轉變，當由超導態(tài)轉變?yōu)槌B(tài)，不是跳躍式，而是平緩的。在粒子反分配條下，超導態(tài)的出現(xiàn)是在兩個電子相互排斥下組成結合態(tài)的情況得到的。然而在平衡條件下，電子是通過與聲子作用產(chǎn)生吸引力而構成電子對的。此外，在粒子反分配條件下，超導能隙將大于聲子能的最大值。系統(tǒng)中存在著無衰減的電流，它具有完全的順磁性，電流的符號與平衡件下的電流符號相反。因此，在這種狀態(tài)下超導體將具有不呈現(xiàn)出邁斯納效應，而磁場可以進入樣品等的奇特性能。正是由于這種奇特的性能，導致理論分析的結果，使Tc有可能達到1000K。即使不計及粒子反分配情況，對一般的非平衡態(tài)，也可能獲得高Tc溫度。
超導理論還有許多，不一一介紹。到現(xiàn)在為止，還不能對超導電性等做出圓滿的解釋。
超導體的性質很多，如表所示。
超導態(tài)的電學性質
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性質 |
特點 |
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完全導電性 |
直流電阻為零，但交流電阻并不為零。載流子是超導電子對，確切的說法直流電阻無限接近于零 |
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電阻率 |
趨近于零 |
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溫差電動勢 |
趨近于零 |
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電流能破壞超導態(tài) |
電流密度超過臨界值Jc時，超導體由超導態(tài)轉換為常導態(tài)，其實質還是由電流產(chǎn)生的磁場對超導態(tài)的破壞，這個現(xiàn)象是超導電工學的重要物理基礎 |
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電流的趨表效應 |
超導電流只能沿超導表面流入深表面薄層流動 |
超導態(tài)的光學性質
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性質 |
特點 |
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一般光學性質 |
不發(fā)生轉變 |
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反射率 |
不發(fā)生轉變，能量低于能隙的光子不能被吸收 |
超導態(tài)的磁學性質
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性質 |
特點 |
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完全抗磁性 |
外加磁場，一般情況下不能進入超導體內(nèi)，只能透入到λL深的表面層內(nèi) |
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磁場能破壞超導態(tài) |
磁場強度超過臨界值Hc時，超導體由超導態(tài)轉變?yōu)槌B(tài)。這個現(xiàn)象同樣是超導電子學（或超導微電子學）的重要物理基礎 |
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存在混合態(tài) |
存在于第二類超導體的兩個臨界磁場Hc1和Hc2之間的狀態(tài)，它具有完全導電性的性質，但不具備完全抗磁性的性質 |
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存在中間態(tài) |
中間態(tài)是一種超導態(tài)和常導態(tài)在超導體中交替存在的狀態(tài)，這種狀態(tài)有時也被稱為居間態(tài) |
超導態(tài)的熱學性質
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性質 |
特點 |
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新的相變效應 |
當超導體從超導態(tài)到常導態(tài)（或反之）的轉變過程中伴隨著吸熱或放熱的產(chǎn)生 |
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潛熱 |
當H＞0時，在相變過程中發(fā)生潛熱，當H=0時，在相變過程中不發(fā)生潛熱 |
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比熱 |
比熱出現(xiàn)反常，在T=Tc時出現(xiàn)不連續(xù)性，存在突變效應 |
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溫度破壞超導性 |
溫度超過臨界溫度Tc時，超導體由超導態(tài)轉變?yōu)槌B(tài)，反之則相反，這也是超導電子學的重要物理基礎 |
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熱導 |
在磁場中具有不連續(xù)性，一般超導態(tài)的熱導將變低 |
超導體的其他性質
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特點 |
性質 |
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晶體結構 |
保持不變 |
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形狀大小 |
保持不變 |
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彈性 |
要改變 |
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對電子束吸收 |
保持不變 |
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能隙 |
由費米氣決定，在超導體的電子能譜中，不能存在有電子能量的間隔 |
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同位素效應 |
超導體臨界溫度Tc與超導體的同位素質量M有關，Tc隨溫度增加而減小 |
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隧道效應 |
分超導電子對隧道效應和常導態(tài)準電子隧道效應，它是超導電子學所依據(jù)的重要物理效應 |